강한 자석은 어떤 종류의 자기에 대해 이야기합니다.

전이족 금속(예: 철)과 그 합금 및 화합물의 자기적 특성을 강자성이라고 하며, 이는 철이 강자성 물질 중 가장 흔하고 가장 전형적인 것이라는 사실에서 파생된 이름입니다. 사마륨, 네오디뮴 및 코발트 합금은 종종 강한 자석을 만드는 데 사용됩니다.

인가된 자기장이 없을 때, 자구는 인접한 원자 또는 다른 상호 작용 사이에서 전자 교환의 대상이 됩니다. 따라서 자기 모멘트가 열 운동의 영향을 극복한 후 강한 자석은 결합된 자기 모멘트가 있도록 부분적으로 취소된 순서 배열에 있게 됩니다[1]. 외부 자기장이 가해지면 외부 자기장에 따른 자화 세기의 변화는 강자성체와 비슷하다. 준강자성체는 반강자성체와 물리적 성질이 같지만, 반강자성체는 반평행 스핀 자기 모멘트의 크기가 같지 않아 강자성체와 마찬가지로 부분적으로 상쇄된 무진장 자발 자기 모멘트가 존재한다. 페라이트는 대부분 준강자성 자석입니다.

반자성은 원자의 전자 자기 모멘트가 서로 상쇄되고 결합된 자기 모멘트가 0인 여러 물질입니다. 그러나 자석은 자기장을 가하면 전자의 궤도 운동이 변하고 자기장의 반대 방향으로 작은 결합 자기 모멘트가 발생하는 것이다. 물질의 자화량이 아주 작은 음수(양)가 되도록 강한 자석. 자화율은 적용된 자기장의 작용 하에서 물질의 자기장 강도에 대한 결합된 자기 모멘트(자화 강도라고 함)의 비율이며 κ로 표시됩니다. 일반적으로 항자성(성) 물질의 자화율은 약 -100만분의 1(-10-6)입니다.

상자성 물질은 양의 자화율을 가지며, 이는 반자성보다 1~3배 더 크며, X는 약 10-5에서 10-3이며, Curie의 법칙 또는 Curie-Weiss 법칙을 따릅니다. 강한 자성체에 짝을 이루지 않은 전자를 가진 이온, 원자, 분자가 있을 때 전자의 스핀각운동량과 궤도각운동량이 있고, 스핀자기모멘트와 궤도자기모멘트가 있다. 외부 자기장의 작용으로 방향이 무질서한 자기 모멘트가 배향되어 상자성을 나타냅니다.